- 液力透平理論、設(shè)計(jì)與優(yōu)化
- 史廣泰 苗森春
- 894字
- 2022-05-07 18:38:32
3.2 向心葉輪理論能頭和滑移系數(shù)
在液力透平葉輪內(nèi),液流由于受到葉輪有限葉片數(shù)的影響而造成旋轉(zhuǎn)不足,使液流角不再等于葉片安放角,出口相對(duì)速度產(chǎn)生滑移,該現(xiàn)象被稱為液力透平向心葉輪內(nèi)的流動(dòng)滑移現(xiàn)象。該滑移現(xiàn)象導(dǎo)致向心葉輪內(nèi)液體的流動(dòng)狀態(tài)發(fā)生改變,從而使有限葉片數(shù)下葉輪所獲得的能量小于無(wú)限葉片數(shù)下葉輪所獲得的能量。在實(shí)際葉輪中,考慮葉輪出口相對(duì)運(yùn)動(dòng)受軸向漩渦運(yùn)動(dòng)的影響,即對(duì)流動(dòng)滑移量進(jìn)行計(jì)算,不同學(xué)者有不同的見(jiàn)解。其中斯托道拉指出由于在葉輪流道內(nèi)存在一軸向漩渦,使流道中葉片背面的速度大于葉片工作面的速度,如圖3?6所示。還指出軸向漩渦流的轉(zhuǎn)速與葉輪的轉(zhuǎn)速相等,而且在向心葉輪出口處液流的相對(duì)速度產(chǎn)生一定程度的偏轉(zhuǎn),即為流動(dòng)滑移量[30]。
經(jīng)斯托道拉推證,將流動(dòng)滑移系數(shù)定義為
本章將利用斯氏方法推導(dǎo)適合于液力透平向心葉輪出口的滑移系數(shù)計(jì)算公式。其葉片進(jìn)出口速度三角形的變化如圖3?6所示。
圖3?6 葉片進(jìn)出口速度三角形及相對(duì)速度變化
注:u1、u2分別為葉片進(jìn)出口的圓周速度(m/s);v1、v2分別為有限葉片數(shù)下葉片進(jìn)出口的絕對(duì)速度(m/s);vu1、vu2分別為有限葉片數(shù)下葉片進(jìn)出口的絕對(duì)速度的圓周分量(m/s);vm1、vm2分別為有限葉片數(shù)下葉片進(jìn)出口的絕對(duì)速度的軸面分量(m/s);w1、w2分別為有限葉片數(shù)下葉片進(jìn)出口的相對(duì)速度(m/s);v1∞、v2∞分別為無(wú)限葉片數(shù)葉片進(jìn)出口絕對(duì)速度(m/s);vu1∞、vu2∞分別為無(wú)限葉片數(shù)葉片進(jìn)出口絕對(duì)速度的圓周分量(m/s);vm1∞、vm2∞分別為無(wú)限葉片數(shù)葉片進(jìn)出口絕對(duì)速度的軸面分量(m/s);w1∞、w2∞分別為無(wú)限葉片數(shù)葉片進(jìn)出口的相對(duì)速度(m/s);Δw1、Δw2分別為葉片進(jìn)出口相對(duì)速度的偏移量(m/s);β1、β2分別為葉片進(jìn)出口安放角(°);β1′、β2′分別為葉片進(jìn)出口液流角(°)。下同。
由圖3?6的葉片出口速度三角形可以看出,在葉輪流道的出口處Δw2的方向與葉輪圓周速度的方向相同,所以Δw2在圓周方向上的投影與葉片出口絕對(duì)速度的圓周分量的偏移量相等,即滑移量Δvu2=vu2-vu2∞。因此,要計(jì)算葉輪出口的滑移系數(shù),只需計(jì)算滑移量Δvu2。
由于滑移系數(shù)直接影響液力透平理論能量頭的計(jì)算,所以本章將結(jié)合下式的理論能量頭,即Euler方程來(lái)進(jìn)行研究。
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