3.2.3 實驗獲得的陽極模式分布圖

對應于觸頭在動態(tài)拉弧過程出現(xiàn)的不同陽極放電模式，每種滅弧室存在著一個特有的陽極放電模式分布圖。在開距小于3mm的情況下，通常出現(xiàn)的是強電弧模式，并且隨著開斷電流的增大，出現(xiàn)強電弧模式向其他放電模式的臨界開距也變大；而在開距較大沒有強電弧模式出現(xiàn)時，陽極現(xiàn)象隨著電流的增大依次呈現(xiàn)出擴散弧模式、點狀斑點模式以及陽極斑點模式，并且隨著開距的增大，陽極斑點模式以及點狀斑點出現(xiàn)的轉(zhuǎn)變電流值會逐漸減小。因此滅弧室在分閘速度較大情況下比較小速度情況下陽極更容易形成陽極斑點或者點狀斑點。對于分閘速度對陽極現(xiàn)象分布圖的影響。從圖3-9～圖3-12可以看出，兩種平均分閘速度下陽極放電模式的分布趨勢基本一致，因此我們認為分閘速度對滅弧室的陽極放電模式分布圖的影響可以忽略不計。

通過比較分析這些分布圖可以發(fā)現(xiàn)，產(chǎn)生點狀斑點和陽極斑點的觸頭開距和相應的電弧電流與觸頭的大小及觸頭材料有密切關(guān)系。可以看到，納晶觸頭材料的擴散態(tài)電弧區(qū)域要明顯小于微晶觸頭材料區(qū)域，而產(chǎn)生陽極斑點模式的邊界電流值也要比微晶觸頭材料的電流值小。也就是說，納晶觸頭材料比微晶觸頭材料更容易產(chǎn)生點狀斑點和陽極斑點。而在相同條件下，納晶觸頭材料的陽極斑點尺寸比微晶觸頭材料的陽極斑點更大，就是說納晶觸頭材料的陽極在燃弧過程中更加活躍。

另外陽極放電模式分布圖受觸頭直徑影響很大，直徑為25mm觸頭擴散弧狀態(tài)區(qū)域要比直徑為12mm情況的大得多，并且陽極斑點模式的邊界電流值也要比12mm的大得多。這說明電極直徑的增加，陽極表面產(chǎn)生陽極斑點的臨界電流會增大，從而能夠提高斷路器的開斷電流能力。